Главная -> Согласующие цепи 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 [ 34 ] 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 Геометрия 11еод1101шдност11 Диафрагма, соединяющая круглые волноводы различного радиуса Поперечиог ссчсшгр Всдна и Прадвяженае табл. S.IO.J Вид сбоку Эквивалентная схема / г о--t--о. . = . -Ё 0,955 , ТАБЛИЦА 5.10.2 ЭКВИВАЛЕНТНЫЕ СХЕ.МЫ И ОСНОВНЫЕ РАСЧЕТНЫЕ СООТНОШЕНИЯ ДЛЯ TOBPAJHUX СОЕДИНЕНИЙ ВОЛНОВОДОВ Геометрия соединения Эквивалентная схема Параллельное Т образное соединение со связью через диафрагму в плоскости t прямоугольного волновода Ваша ТЕ 3 Ы = ж ---Г - =--cos-; :г Яе М cos * а M = Ml CQS Ф sin Ф m пп. Геометрвя соединения Вид сверху Продолжение тчбл. S.IQ.S Эквивалентная схема Т-овразяое ядяне-ние со связью через диафрагму прямоугольного и круглого волноводов
zl z 1-1= , cos- л> Л1со*- 4nMsin Уо 3 /г= al> Xj, 3R2J,5i !!. p .. I- ----S- sin!!- tJb Xa M = Ml sin ф -t Ma cos ip; M = Mi cos ф -f Mi sin ф Продолжение табл. Б.Ю.2 Геомс'трня соедчнення Эквивалеяпщя екема Последовательное Т-образное соединение со связью через диафрагму в плоскости h прямоугольного волновода 1-й 16я М sin Xgab 4 л М sin -abXg а' Ь' Xf sin - М = Ml cos ф -f Ml sin ф; M = Mi sin ф -f> Ma cos ф полюсных ВОЛНОВОДНЫХ соединений, связанных бесконечно тонкими диафрагмами. Там же приведены все основные соотношения. Заметим, что во всех случаях референсные плоскости для эквивалентных схем помещены в центре тяжести диафрагмы. Символ К означает инвертор сопротивлений (см. § 4.12). Кроме того, для каждого случая приведен коэффициент передачи мощности через диафрагму, равный квадрату модуля соответствующего коэффициента матрицы рассеяния (см. § 2.12). Если размеры диафрагмы соизмеримы с длиной волны в свободном пространстве, то эти эквивалентные схемы дают хорошую точность при условии, что статический коэффициент магнитной поляризуемости (рнс. 5.10.4) заменен на коэффициент магнитной поляризуемости М\, выражение для которого имеет вид Л1; =-(5-10.3) где Лс - длина волны в свободном .пространстве на критической частоте для колебания самого низкого порядка в волноводе, имеющем такое же поперечное сечение, что и диа-фрапма; X - длина волны в свободном пространстве на рабочей частоте. Для длинных узких диафрагм длиной / д.чина волны К приблизительно равна 21. Конечная толщина t диафрагмы уменьшает передачу мощности. Было установлено, что полный коэффициент затухания а толстой диа|фрагмы приблизительно равен сумме К09к}м|)и1циента затухания Оо тонкой диафрагмы и коэффициента затухания щ отрезка передающей линии, длина которого равна толщине диафрагмы. Таким образом, acOlg .. , дб; ai-=- 54,6М I S , I = (5.10.4) (5.10.5) где А-эмпирически определяемая постоянная, приблизительно равная единице для круглой диафрагмы [25]. Для удлиненной щели длиной I в стенке толщиной t постоянная А~3 при /<0,02/; с увеличением t она уменьшается [25]. Из выражений (5.10.3) -(5.10.5) можно получить коэффициент эффективной магнитной поляризуемости MJ, для толстой диафрагмы, размеры поперечного сечения которой соизмеримы с длиной волны: 2.7JM . (5.10.6) |
© 2024 Constanta-Kazan.ru
Тел: 8(843)265-47-53, 8(843)265-47-52, Факс: 8(843)211-02-95 |