Главная Бухгалтерия в кармане Учет расходов Экономия на кадровиках Налог на прибыль Как увеличить активы Основные средства
Главная ->  Согласующие цепи 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 [ 34 ] 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73

Геометрия 11еод1101шдност11

Диафрагма, соединяющая круглые волноводы различного радиуса

Поперечиог ссчсшгр

Всдна и


Прадвяженае табл. S.IO.J

Вид сбоку

Эквивалентная схема

/ г

о--t--о.

. = . -Ё 0,955 ,

ТАБЛИЦА 5.10.2

ЭКВИВАЛЕНТНЫЕ СХЕ.МЫ И ОСНОВНЫЕ РАСЧЕТНЫЕ СООТНОШЕНИЯ ДЛЯ TOBPAJHUX СОЕДИНЕНИЙ ВОЛНОВОДОВ

Геометрия соединения

Эквивалентная схема

Параллельное Т образное соединение со связью через диафрагму в плоскости t прямоугольного волновода

Ваша ТЕ

3


Ы = ж ---Г - =--cos-;

:г Яе М cos * а

M = Ml CQS Ф sin Ф



m пп.

Геометрвя соединения

Вид сверху

Продолжение тчбл. S.IQ.S Эквивалентная схема

Т-овразяое ядяне-ние со связью через диафрагму прямоугольного и круглого волноводов


Г


zl z 1-1=

, cos-

л> Л1со*-

4nMsin Уо

3 /г= al> Xj,

3R2J,5i !!.

p ..

I-

----S- sin!!-

tJb Xa

M = Ml sin ф -t Ma cos ip; M = Mi cos ф -f Mi sin ф

Продолжение табл. Б.Ю.2

Геомс'трня соедчнення

Эквивалеяпщя екема

Последовательное Т-образное соединение со связью через диафрагму в плоскости h прямоугольного волновода


1-й

16я М sin

Xgab

4 л М sin -abXg


а' Ь' Xf sin -

М = Ml cos ф -f Ml sin ф; M = Mi sin ф -f> Ma cos ф




полюсных ВОЛНОВОДНЫХ соединений, связанных бесконечно тонкими диафрагмами. Там же приведены все основные соотношения. Заметим, что во всех случаях референсные плоскости для эквивалентных схем помещены в центре тяжести диафрагмы. Символ К означает инвертор сопротивлений (см. § 4.12). Кроме того, для каждого случая приведен коэффициент передачи мощности через диафрагму, равный квадрату модуля соответствующего коэффициента матрицы рассеяния (см. § 2.12).

Если размеры диафрагмы соизмеримы с длиной волны в свободном пространстве, то эти эквивалентные схемы дают хорошую точность при условии, что статический коэффициент магнитной поляризуемости (рнс. 5.10.4) заменен на коэффициент магнитной поляризуемости М\, выражение для которого имеет вид

Л1; =-(5-10.3)

где Лс - длина волны в свободном .пространстве на критической частоте для колебания самого низкого порядка в волноводе, имеющем такое же поперечное сечение, что и диа-фрапма;

X - длина волны в свободном пространстве на рабочей частоте.

Для длинных узких диафрагм длиной / д.чина волны К приблизительно равна 21.

Конечная толщина t диафрагмы уменьшает передачу мощности. Было установлено, что полный коэффициент затухания а толстой диа|фрагмы приблизительно равен сумме К09к}м|)и1циента затухания Оо тонкой диафрагмы и коэффициента затухания щ отрезка передающей линии, длина которого равна толщине диафрагмы. Таким образом,

acOlg .. , дб;

ai-=-

54,6М

I S , I =

(5.10.4) (5.10.5)

где А-эмпирически определяемая постоянная, приблизительно равная единице для круглой диафрагмы [25]. Для удлиненной щели длиной I в стенке толщиной t постоянная А~3 при /<0,02/; с увеличением t она уменьшается [25].

Из выражений (5.10.3) -(5.10.5) можно получить коэффициент эффективной магнитной поляризуемости MJ, для толстой диафрагмы, размеры поперечного сечения которой соизмеримы с длиной волны:

2.7JM .

(5.10.6)



1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 [ 34 ] 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73

© 2024 Constanta-Kazan.ru
Тел: 8(843)265-47-53, 8(843)265-47-52, Факс: 8(843)211-02-95