Главная Бухгалтерия в кармане Учет расходов Экономия на кадровиках Налог на прибыль Как увеличить активы Основные средства
Главная ->  Прохождение невидимых тепловых лучей 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 [ 34 ] 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132

Рис 3.10. Лампы с газовым разрядом и графини спектральной плотности излучения; б цеэиевая мощностью 100 Вт; в, г - циркониевая; д, е - гелиевая; ж, з -ртутная сверчЕЫСОкого давления.

б

r,CiwH. elf.



г, от и. ед.

0.8 0.0

¥ о,г

о

л

0,56 цт 0,72 0,80 0,88 П,9СЛ,ит г,отн. ед.


0,4 0,5 0,6 0,7 0,8 А,мнн

0,4 0,8 !,г ;,б г,о 2,4 г,8


р

I

0,4 0,450,5 0,6 0,7 Ifl 1 t,7 Л,мМ



MOUlHOCTb,

Напряжение,

Световая

ivrn ava

Диаметр,

Тип лампы

В

КИ-220-500

КИ-220-1000

1000

КИ-220-1500

1500

КИ-220-2500

2500

КИ-220-5000

5000

КИ-220-10 000

10 000

КИ-220-20 000

20 000

ДРЛ-250 М

ДРЛ-500 М

ДРЛ-750 М

ДРЛ-1000 М

1000

ДРШ-100

ДРШ-250

68...88

25,5

ДРШ-500

ДРШ-1000

1000

ПЖ-22О-50О

ПЖ-220-1000

1000

К числу ртутных ламп относят также дуговые ртутные люминесцентные лампы высокого давления (обозначаемые ДРЛ). Их выполняют в виде двух баллонов: внутреннего и наружного. Внутренний баллон наполнен парами ртути и аргоном и представляет собой ртутно-кварцевую лампу высокого давления. Спектр излучения газового разряда этой лампы лежит в ультрафиолетовой области, но путем нанесения соответствующего, люминофора на внутреннюю поверхность внешнего баллона грушеобразной формы (арсенат магния, активированный марганцем с добавкой лития) можно получить излучение в инфракрасной области спектра. Для повышения устойчивости люминофора пространство между внутренним и внешним баллонами заполняют инертным газом.

Лампы ДРЛ имеют два рабочих и два дополнительных электрода, служащих для зажигания. Время разгорания 6...7 мин. Как и лампы ДРШ, их включают в сеть с помощью пусковой аппаратуры, состоящей из дросселей и конденсаторов. Повторное зажигание возможно после охлаждения лампы (через 5-6 мин). Основные параметры электрических ламп типа ПЖ, КИ, ДРЛ и ДРШ приведены в табл. 3.11.

3.4. ЛАЗЕРЫ

Лазеры можно классифицировать по различным признакам. Одним из основных признаков является вид используемого активного вещества. По этому признаку различают кристаллические, стеклянные, полупроводниковые, газовые и жидкостные лазеры. В свою очередь, газовые лазеры подразделяют на ионные, молекулярные, газодинамические и лазеры на нейтральных атомах.

В зависимости от режима работы различают лазеры, работающие в режиме непрерывного излучения и в импульсном режиме. Лазеры различают также по частотному диапазону, методу накачки и способу охлаждения, однако такую классификацию на практике применяют редко.



К№дая из перечисленных групп лазеров отличается особенпостями хтстроийгва, а также параметрами и характеристиками. Эти вопросы детально рассматриваются во многих работах, опубликованных в Советском Союзе и за рубежом. В данном параграфе обобщены материалы по основным параметрам лазеров в предположении, что читателю известны принципы устройства и конструктивные особенности современных лазеров.

Определяя возможность использования лазеров в различных системах, исходят из следующих параметров:

1) диапазон длин волн и ширина спектра генерируемого оптического излучения;

2) энергетические параметры (выходная энергия или мощность излучения, к. п. д. преобразования электрической энергии источника накачки в энергию оптического излучения);

3) угловое расхождение и пространственная когерентность излучения;

4) временные характеристики излучения.

Кроме этих параметров, большое значение для практики имеют некоторые конструктивные характеристики лазеров (габаритные размеры, тип охлаждающего устройства, напряжение и мощность источника питания, возможность установки на движущемся объекте, влияние внешних условий на стабильность параметров и др.).

Лазеры на ионных кристаллах, или кристаллические, имеют определенные преимущества по сравнению с другими. Время жизни в возбужденном состоянии метастабильных уровней энергии ионов примесей в кристаллах велико (10-* с) по сравнению с соответствующим временем в газовых (10-* с) и полупроводниковых инжекционных (10- с) лазеров. Поэтому кристаллические лазеры выгодно использовать в качестве накопителей энергии и получать от них импульсы большой мощности (до 10 Вт).

Лазеры на ионных кристаллах целесообразно также применять в качестве непрерывно работающих источников излучения большой мощности. Это обусловлено тем, что ионы сильно разбавлены веществом основного кристалла, поэтому кристалл не надо охлаждать, как, например, в полупроводниковом лазере. Кроме того, в кристаллическом лазере можно получить большую мощность от объема вещества, который значительно меньше, чем объем газа, необходимый для получения той же мощности.

Режимы работы кристаллических лазеров могут быть стационарными и нестационарными. К стационарным относятся режимы непрерывной генерации, а также импульсный режим, при котором длительность импульсов накачки намного больше времени установления процесса генерации. К нестационарным режимам относятся мононмпульсный режим, создаваемый введением в резонатор оптического затвора, изменяющего добротность резонатора, и режим импульсной генерации при кратковременной или быстро изменяющейся накачке.

Рассматривая спектры излучения лазеров при решении инженерных задач, в первую очередь интересуются их грубой структурой - расположением полос излучения, не анализируя тонкую структуру. Расположение полос излучения (длина волны излучения) зависит главным образом от спектральных характеристик активной среды. Тонкая структура полос излучения определяется в основном свойствами резонатора и уширением линий люминесценции.

Наиболее широко применяют следующие активные среды: А120з:Сг+ (основная линия излучения соответствует длине волны = 0,6943 мкм); CaWOi: Nd=+ (К^ = 1,058 мкм); YA1G : Nd=+ {% = 1,0648 мкм); CaF : : Dy2+ (Яо = 2,358 мкм); СаРа : Sm2+ (Kg = 0,708 мкм); CaFg : Но8+ (К = 0,5512 мкм) и Сар2:из+ (Xq = 2,6130 мкм). Таким образом, длины волн излучений, генерируемых кристаллическил^и лазерами, лежат в диапазоне 0,55...2,6 мкм. Более подробные сведения об активных средах, используемых в кристаллических лазерах, и 6 рабочих температурных режимах приведены в табл. 3.12.

Важным фактором, определяющим спектр излучения лазера, является уширение линий люминесценции в активных средах. Причинами уширения



1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 [ 34 ] 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132

© 2024 Constanta-Kazan.ru
Тел: 8(843)265-47-53, 8(843)265-47-52, Факс: 8(843)211-02-95