Главная Бухгалтерия в кармане Учет расходов Экономия на кадровиках Налог на прибыль Как увеличить активы Основные средства
Главная ->  Прохождение невидимых тепловых лучей 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 [ 52 ] 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132

рис. 4.1в. Ивдикатриса рассеяния частиц различных размеров. Рис. 4.1в. Функция CipaiTOHa - Хаутова.



Рис. 4.15

Рис. 4.16

называют спектральным коэффициентом поглощения (экстинкции) среды. Закон поглощения записывают в виде

- 4llk

где Fq - монохроматический лучистый поток, поступающий в слой толщиной г; f- лучистый поток, поглощенный средой. Аналогичный вид имеет закон рассеяния:

(4.29>

где f -лучистый поток, рассеянный средой; Г} - коэффициент ослабления-потока за счет рассеяния.

Рассеяние инфракрасного излучения при прохождении через среду зависит от соотношения между длиной волны излучения и размером рассеивающих частиц, а также от концентрации частиц и их комплексного показателя преломления. Если размер частиц мал по сравнению с длиной волны излучения, а расстояние между частицами больше длины волны и частицы расположены беспорядочно, то имеет место так называемое рэлеевское рассеяние подчиняющееся зависимости;

п2 (пг-1)2

(1-СОЗвф),

(4.30J-

преломления вещества частицы; N - число частиц. - угол между направлениями падающего и рассеянного-

где п - показатель в единице объема; ф излучения.

Рассеянный лучистый поток характеризуют индикатрисой рассеяния представляющей распределение силы рассеянного излучения в пространстве. При рэлеевском рассеянии индикатриса симметрична и имеет максимумы, при ф = О и ф = я (рис. 4.15). В tow случае, когда размеры рассеивающих частиц сравнимы с длиной волны излучения, характер рассеяния отличается от рэлеевского. Так, например, для диэлектрических частиц коэффициент ослабления потока за счет рассеяния оаределяется следующим выражением:.

(4.31).

fna - радиус частиц; N - число частиц в единице объема; 1 = 2пр/Х;-. (*)-функция Страттона-Хаутона, изображенная графически на рис. 4.16. При больших размерах рассеивающих частиц > 25) функция; --траттона-Хаутона стремится к единице, т. е. ра< иы Волны.

рассеяние не зависит ог дли-



4.4. ПРОПУСКАНИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ

Различают направленное, направленно-рассеянное и диффузное пропускание (рис. 4.17). При направленном пропускании величина пространственного угла, в пределах которого распространяется излучение, не изменяется. При этом

Вх1=Вок-х- (4-33)

Такой вид пропускания свойствен большинству оптических элементов (фильтры, защитные окна, линзы и т. п.).

Направлеинорассеянное и диффузное пропускание характеризуются увеличением пространственного угла, в котором распространяется пропущенное излучение. При диффузном пропускании пропущенное излучение распространяется в угле 2л, энергетическая сила света распределяется по закону косинуса, а энергетическая яркость поверхности для всех направлений одинакова, т. е.

аК-ОХ а=--- cos а! (4.34)

где Е} - спектральная энергетическая освещенность пропускающей поверхности.

Иногда пропускание материалов характеризуют величиной D = Ig 1/т, называемой плотностью. Если излучение проходит через две среды с коэффициентами пропускания т, и tj и плотностями Di и Dg. то общая плотность

D = D, + Da, (4.37)

в то время как общий коэффициент пропускания

т = TiTj. (4.38)

На рис. 4.18...4.48 изображены графики зависимости спектрального коэффициента пропускания Т) от длины волны для большого количества оптических материалов, применяемых в инфракрасной технике [15]. В их число

включены материалы для дальней инфракрасной области спектра и

специальные пластики.

I Ч^ I Г . I ч^ ~1 Для ограничения спектраль-

ной области и изменения спектрального состава излучения применяют оптические фильтры, которые в отличие от обычных оптических материалов должны Рис. 4.17. Индикатрисы силы излучения при f - , СОКую контрастность направленном (а), направленио-рассеяиыом (т^маисТмин > ооЛьшую гра-

(б) н диффузном (в) пропускании. ничную крутизну (Д>1 < 0,3 мкм),




Рис 4 18. Спектральные коэффициенты пропускания KRS-6, толщиной 3,5 мм fit KRS-5, толщиной 2,4 мм (2) и KRS-13 толщиной 9,5 мм (3).

Рис 4.19. Спектральные коэффициенты пропускания оптических материалов: 1 - Ирт* аH-S1 толщиной 2 мм; г-Иртран-2 толщиной 3.8 мм; 3-Иртран-51 толщиной 2 мм! 4 -алмаз толщиной 1,8 мм.

Рис 4.20. Спектральные коэффициенты пропускания оптических материалов: /-сапфир толщиной 1 мм; 2, 3, < - плавленый кварц (прн комнатной температуре) толщиной 0.064, 0.10 и 0,18 мм соответственно; 5 - кристаллический кварц толщиной 10 мм (обыкновен-ный луч).

Рис. 4.21. Спектральные коэффициенты пропускания оптических материалов: /, 3, 6 - хлористый калий толщиной 0,1, 1,0 и 10 мм соответственно; 2, 5, 7 - хлористый натрий толщиной 0.1, 1,0 н 10 мм соответственно; 4 -хлористый таллий толщиной 7 мм.


0,5 1 Рис. 4.18

го. да л,тн

Ч

0,8 D.B 0,4

о,г в

г

V

12 3 4 5 8 7 8 3 /0 Л Рис. 4.19

С,8 0.6 0.4

о,г о

- -Л

А

ч

г

У

- 3 4 5 6 7 1тн

ч

0.6 0,4

о

14 16 Рис. 4.21

ч

Ч

\ 1 \

л

1 \ \

\ \ ~

\ \ \ \ \\

г4 ES 34 \тм



1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 [ 52 ] 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132

© 2024 Constanta-Kazan.ru
Тел: 8(843)265-47-53, 8(843)265-47-52, Факс: 8(843)211-02-95