£mi2 1-0.1 1+0.1

W Sin 0,02 + 0.002 0.02 - 0,002

Jnun 3-0,3 3 + 0,3

W б^гп 0.02 + 0.002 0,02 - 0.002

В этой области находятся предельные значения магнитной проводимости участка нахлеста (точки бив)

зтг'п . зтая;

О,(Х)2 -0.0002 0.002 + 0,0002

= 59Т10-3 = =

= 220-372 нГи.

Магнитная проводимость неразветвлеиных участков составного сердечника с учетом принятых технологических допусков изменяется в пределах

1200-0,4я(1 q=0,l) 10 - (3 IF 0.3) + 6 + 4 (2 q: 0,2) 8 10-(3q: 0,3)+ 6 ~

= 74- 105 нГн.

Пределы измерения полной магнитной проводимости составного сердечника

gM.Haxmin gM.cmin ёи.нахтах ёы,стах

£fM,Haxm{n + 2gM,cmfn м.иахта.х + 2м,стол;

220-74 372-105 ,

= 44 -г-67 нГн,

220 + 2-74 372 + 2-105 а пределы изменения индуктивности намагничивания катушки

= 10 -44 ~ т-Ь7 = 4400 -4- 6700 нГн,

Если известны технологические допуски на значения других параметров составного сердечника, то учет их влияния на разброс индуктивности катушки аналогичен.

4.4. КАТУШКИ ИНДУКТИВНОСТИ С РАЗОМКНУТЫМ СЕРДЕЧНИКОМ

Для разомкнутых сердечников характерно наличие воздушных зазоров, по длине которых они условно подразделяются на две группы: сердечники с бо.1ьшимн воздушными зазорами, длина которых соизмерима с поперечными размерами сечения сердечника, и сердечники с малыми зазорами, длина которых значительно меньше этих

размеров. К сердечникам второй группы относятся, в частности, составные сердечники, рассмотренные в предыдущем параграфе. Ниже приведены методы расчета и характеристики ряда исполнений катушек индуктивностей с разомкнутым сердечником.

4.4.1. Катушки с экранированным сердечником

На рис. 4.11 представлена катушка индуктивности, содержащая W витков и размещенная на каркасе с разомкнутым сердечником из феррита с Лг = const. Поверхность сердечника, за исключением торцов площадью с,Хг2,по-крыта пленкой из проводящего материала, выполняющей функции электромагнитного экрана. Для ограничения вихревых токов экран разрезан по линии 1.

Для упрощения расчета примем, что намагниченность магнитного материала на торцах сердечника площадью CiXca распределяется равномерно.

Согласно представлениям магнитостатики [2 принятое допущение означает, что на торцах сердечника, свободных от проводящего покрытия, появятся равномерно распределенные магнитные заряды с плотностью

Pm = */ciC2, (4.8)

где Ф - магнитный поток в зазоре. Напряженность магнитного поля вдоль оси симметрии зазора 0-0, создаваемая связанными магнитными зарядами, будет определяться выражением

с,/2 ,/2 Г Г 2pMCOsot

J J \1п(х^-\-у\-\-г^)

Рис. 4.11. Катушка индуктивности с разомкнутым экранированным сердечником

dxdy,

(4.9)

где a = arc{g

X, у - координаты элементарной площад-

ки dxdy торцевой поверхности сердечника; z - координата вдоль оси симметрии зазора.

Зная напряженность магнитного поля в зазоре, определяем его магнитную проводимость:

е

(4.10)

Выражение (4.10) с учетом (4.8), (4.9) удобно представить в виде

ц-о nCi Cg

С,/2 С,/2 1

2cos arctg

X! + yg Z2

X=0 Y=0 Z=0

X2 + n+z?

(4.И)

где С,=с,/б; С2=с2/б; Х=ж/б, У=г б; 2=г/б.

Результаты расчета магнитной проводимости воздушных зазоров по (4.11) представлены на рис. 4.12-4.14.

Магнитная проводимость ферромагнитных участков сердечника равна сумме магнитных прозодпмостей его элементарных слоев по (4.5):

UrMoCi С4 + С5-6/2 + 4С3

8 с,+ 0,-8/2

(4.12)

oz op ofi o,s o,e ojsclS

pHC. 4.12. Магнитная проводимость воздушного зазора при Ci/6= = 0,1-5-1; с2/б=0,1-0,8